В параграфе 2.4 отмечалось, что важным классом термодинамических процессов являются процессы, происходящие при постоянной теплоемкости, то есть политропические процессы. К таким процессам относятся адиабатический, изотермический, изобарический и изохорический процессы.

Для идеального газа нетрудно получить уравнение политропического процесса тем же способом, которым ранее было выведено уравнение Пуассона. Пусть молярная теплоёмкость идеального газа в политропическом процессе равна . Тогда в соответствии с первым началом термодинамики (1.5) имеем выражение:

из которого следует:

Подставляя это выражение в формулу (2.76) получим

или с учетом соотношения Майера (2.70)

Сравнение формул (2.100) и (2.102) при условии, что , позволяет записать уравнение

аналогичное уравнению (2.79). Здесь введен параметр

который называется показателем политропы.

Из этой формулы можно также получить зависимость молярной теплоемкости от показателя политропы :

Преобразование формулы (2.103) к виду:

и интегрирование полученного уравнения дает

Уравнение (2.107) называется уравнением политропического процесса или политропы - кривой, описываемой таким уравнением.

Аналогично уравнениям адиабаты (2.86) и (2.87) уравнение политропы может быть переписано в других термодинамических координатах:

При адиабатическом процессе , что соответствует нулевой теплоемкости. Подставив в формулу (2.104) и сравнив получившееся выражение с (2.80), имеем , и уравнение политропы (2.107) становится уравнением адиабаты: .

Если процесс изотермический, то , так как при этом . В этом случае показатель политропы в пределе равен единице, и уравнение политропы (2.107) преобразуется в уравнение Бойля-Мариотта (2.11): . Обратим внимание на то, что поскольку при выводе уравнения политропы мы исключали величину , то этот вывод не может считаться полностью корректным для изотермического процесса.

Для изобарического процесса при показатель политропы , и уравнение (2.107) принимает форму: .

При изохорическом процессе должно стать равным , что соответствует случаю, когда показатель . Очевидно, переход в формуле (2.107) к указанному пределу некорректен. Это связано с тем, что при выводе уравнения политропы предполагалось, что (см. переход к формуле (2.103)).

Если умножить уравнение (2.100) на и сложить его с уравнением (2.102), предварительно умноженным на величину , то получим уравнение политропы в дифференциальном виде

При это уравнение приобретает форме:

Отсюда имеем или . Из уравнения (2.110) также следует, что в процессе, при котором , давление постоянно: .

Для политропических процессов значение теплоёмкости и, соответственно, показателя политропы могут принимать любые значения. Отрицательные значения теплоёмкости, когда показатель политропы принимает значения от единицы до величины ( (см. формулу (2.105)), соответствуют таким условиям, при которых внутренняя энергия термодинамической системы убывает при передаче ей положительного количества теплоты. Это может быть осуществлено при принудительном расширении газа.

В соответствии с формулой (2.100) при величины и имеют различные знаки, и с ростом объёма газа его температура, а, следовательно, и внутренняя энергия, уменьшаются. С этим, в частности, связано понижение температуры идеального газа при его адиабатическом расширении, так как в этом процессе . Наоборот, при с ростом объёма газа его температура растёт. В соответствии с первым началом термодинамики этот рост должен быть обеспечен подводом к системе достаточного количества теплоты.

Рассуждая аналогичным образом, можно на основании формулы (2.102) установить связь между приращением температуры и давлением. При с ростом давления температура газа будет возрастать, а при - уменьшаться.

Работа газа в политропическом процессе может быть определена с помощью интеграла (1.13) при подстановке в него уравнения политропы (2.107), аналогично тому, как это сделано в формуле (2.97):

Интегрирование в выражении (2.112) дает формулу для определения работы в политропическом процессе

где: и - начальные давление и объём газа, - его конечный объём.

Из этой формулы, в частности, следует, что работа при расширении газа всегда остаётся положительной, независимо от того, какое значение принимает показатель политропы, больше или меньше единицы.

Нетрудно видеть, что для адиабатического процесса при выражение (2.113) переходит в формулу (2.95). Для изобарического процесса, при , выражение (2.113) дает

где учтено, что при этом процессе .

Формула (2.113) неприменима для описания изохорического процесса, так как при выводе уравнения политропы (2.103) исключался случай . Но из формулы (2.100) очевидно, что работа газа в изохорическом процессе равна нулю.

Другим процессом, не описывающимся соотношением (2.113), является изотермический процесс. Как было сказано выше, он является предельным случаем политропического процесса при . Работу в изотермическом процессе можно найти, если перед интегрированием в формулу (2.112) в соответствии с законом Бойля-Мариотта подставить . Тогда имеем

или

где учтено постоянство температуры в этом процессе: .

Поскольку внутренняя энергия идеального газа не изменяется в изотермическом процессе, количество теплоты, полученное газом, также может быть посчитано по этой формуле, то есть в этом процессе . При изотермическом расширении идеального газа работа совершается только за счёт теплоты, подведённой из окружающей среды.

В заключение параграфа сведем все полученные формулы в таблицу.

Термодинамический процесс	Показатель политропы	Теплоемкость	Работа
Изотермический	1
Изобарический	0
Изохорический			0
Адиабатический		0